Биокерамическое белье Фир Слим

Биокерамическое белье Фир Слим

Гуманитарные науки

Гуманитарные науки

Выполнение 
работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Выполнение работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Занимайтесь онлайн 
        с опытными репетиторами

Занимайтесь онлайн
с опытными репетиторами

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Приглашаем авторов для работы

Авторам заработок

Решение задач по математике

Закажите реферат

Закажите реферат

Основы физики, математики и электротехники. Лекции курсовые задачи

Электротехника
Расчет цепей постоянного тока
Расчет цепей переменного тока
Расчет трехфазных цепей
Примеры  решения типовых задач
Лабораторные работы
Методические указания к решению задачи
Расчет сглаживающего фильтра
Трехфазные цепи
Цепи несиносоидального тока
Математика
Интегрирование тригонометрических функций
Вычисление интегралов от рациональных функций
Интегрирование рациональных функций
Повторные интегралы
Криволинейные интегралы первого рода
Криволинейные интегралы второго рода
Теорема Остроградского-Гаусса
Независимость криволинейных интегралов от пути интегрирования
Физические приложения двойных интегралов
Физические приложения криволинейных интегралов
Физические приложения поверхностных интегралов
Физические приложения тройных интегралов
Теорема Стокса
Поверхностные интегралы первого рода
Поверхностные интегралы второго рода
Тройные интегралы в декартовых координатах
Тройные интегралы в цилиндрических координатах
Тройные интегралы в сферических координатах
Производная показательной и логарифмической функции
Производная степенной функции
Производная произведения и частного функций
Дифференцирование и интегрирование степенных рядов
Найти производную функции
Примеры вычисления производной
Производная обратной функции
Логарифмическое дифференцирование
Исследование функций с помощью производных
Физика
Электродинамика
Электростатика
Электрический ток
Термодинамика
Решение задач
Основные операции над векторами
Кинематика твердого тела
Силы Виды взаимодействий
Закон сохранения импульса
Гравитация Законы Кеплера
Неинерциальные системы отсчета
Механические колебания
Физический маятник
Математический маятник
Резонанс
Специальная теория относительности

Преобразования Лоренца

Математическая физика
Химия
Примеры решения задач
контрольной работы
Современная теория строения
атомов и молекул
Контрольные задания
КОЛИЧЕСТВЕННЫЙ АНАЛИЗ
Химическая кинетика
Электролиз
Начертательная геометрия
Сечение геометрического тела
Аксонометрические проекции
Сборочный чертеж
Построение тел вращения
Развертка прямой призмы
Машиностроительное черчение
Профиль  резьбы
Работа «Соединение болтом»
Работа «Соединение шпилькой»
Сварные соединения
Разновидность  крепежных изделий
Выполнить эскизы с натуры
Шероховатостью поверхности
Выполнениечертежа сборочной единицы
Деталирование чертежа общего вида
Построение смешанного сопряжения.
Направления штриховки в разрезах
Сопромат
Деформации и перемещения при кручении валов
Расчет статически неопределимых балок
Действие с силами и моментами
Расчеты на прочность по допускаемым напряжениям
Расчет цилиндрических витых пружин

Примеры решения задач на прочность

Ядерная энергетика
Реакторы атомных станций
Ядерное топливо и ядерные отходы
Ядерно-энергетические транспортные установки
Блочный щит управления энергоблока
Реакторы на быстрых нейтронах
АЭС с реакторами ВВЭР нового поколения
РБМК - Реактор Большой Мощности Канальный
ВВЭР и РБМК: сравнительные характеристики
Энергосберегающие технологии
Альтернативная энергетика
Информатика
Тонкая клиентная сеть
Создание корпоративной Webсети
Восстановление ЛВС после аварий
Беспроводные сети
Серверы масштаба предприятия и суперсерверы
Протоколы сетевого управления
Прокси-серверы
Оценка эффективности локальной сети
Производительность рабочих станций и серверов ЛВС
Кабельные системы для локальных сетей
История искусства
Архитектура
Интерьеры античности и возраждения в Италии
Вид на Акрополь
План терм Константина; разрез и фасады
План  и разрез Сакристии Сан Лоренцо
Интерьеры XIV—XV веков и эпохи классицизма в России
Интерьеры Успенского собора
Усадьба «Высокие горы»

Примеры  решения типовых задач по электротехнике

Расчет цепей постоянного тока

Расчет цепей переменного тока

Расчет трехфазных цепей

Примеры решения типовых задач

Лабораторные работы по электротехнике

Постоянный ток

Лабораторная работа № 1 Измерение потенциалов точек электрической цепи Цель работы Научиться измерять потенциалы точек электрической цепи и строить потенциальные диаграммы. Экспериментально проверить справедливость второго закона Кирхгофа.

Лабораторная работа № 2 Последовательное, параллельное и смешанное соединение приемников Цель работы Экспериментальным путем проверить основные соотношения электрических величин для цепей постоянного тока с последовательным, параллельным и смешанным соединением приемников электрической энергии.

Лабораторная работа № 3 Опытная проверка принципа наложения

Переменный ток

Лабораторная работа № 4 Исследование цепи переменного тока с последовательным соединением активного и индуктивного сопротивлений Цель работы Экспериментальным путём определить параметры катушки индуктивности. Исследовать влияние материала и конструкции сердечника на величину параметров катушки индуктивности.

Лабораторная работа № 5 Исследование неразветвленной цепи переменного тока с активным, индуктивным и емкостным сопротивлениями Цель работы Экспериментальным путем получить резонанс напряжений. Исследовать влияние изменения частоты на ток и напряжения на участках неразветвленной цепи, содержащей R, L и С, а также на параметры цепи.

Лабораторная работа № 6 Исследование разветвленной цепи переменного тока с индуктивным и емкостным сопротивлением Цель работы Экспериментальным путем получить резонанс токов. Исследовать влияние изменения частоты на токи и проводимости разветвленной цепи с индуктивным и емкостным сопротивлениями.

Лабораторная работа № 7 Исследование трехфазной цепи при соединении приемников звездой Цель работы Научиться включать приемники электрической энергии звездой. Экспериментальным путем исследовать режимы работы трех- и четырехпроводной трехфазных цепей при равномерной и неравномерной нагрузках фаз.

Лабораторная работа № 8 Исследование трехфазной цепи при соединении приемников треугольником Научиться соединять приемники электрической энергии треугольником. Экспериментальным путём исследовать режимы работы трехфазной цепи, в которой приёмники соединены треугольником, при равномерной и неравномерной нагрузке фаз.

Электродинамика

  • Основы электродинамики. Понятие об электромагнитном поле и его частных проявлениях. Материальность электромагнитного поля. Явление электризации тел. Электрический заряд. Закон сохранения электрического заряда. Взаимодействие точечных зарядов. Закон Кулона. Электрическая постоянная. Электрическое поле и его напряженность. Принцип суперпозиции полей. Графическое изображение полей точечных зарядов. Работа, совершаемая силами электрического поля по перемещению заряда. Потенциал и рачность потенциалов. Поверхности равного потенциала. Связь между напряженностью и разностью потенциалов. Проводники и диэлектрики в электрическом поле. Диэлектрическая проницаемость среды. Электроемкость. Конденсаторы и их соединение. Энергия электрического поля заряженного конденсатора.
  • РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В АТМОСФЕРЕ Важное свойство уравнений Максвелла для электромагнитного поля состоит в том, что оно допускает существование бегущих волн. Они могут распространяться в диэлектрической среде в отсутствие каких-либо зарядов и токов. Их основная особенность, как мы увидим ниже, заключается в том, что эти волны являются поперечными, т.е. волна распространяется в направлении, перпендикулярном плоскости, в которой расположены векторы электрического и магнитного полей.
  • Элементы геофизики
  • Метастабильные состояния (греч. meta – после, за, в данном случае за стабильным состоянием, неустойчивые состояния).
  • Преобразования Лоренца для макроскопических полей
  • Электродинамика. Закон Кулона. Напряженность электрического поля. Потенциал электрического поля.
  • Энергия и поток энергии электромагнитного поля Для одиночного заряда q работа, производимая полем в единицу времени, равна  Магнитное поле работы не производит. 
  • Скин-эффект в инфракрасной области При дальнейшем увеличении частоты поля наименьшей длиной становится величина vF/w << d << l, так как в соответствии с результатами предыдущего раздела при аномальном скин-эффекте dw ~ w2/3. В металлах эти условия при комнатной температуре реализуются в инфракрасной области спектра. В частности для меди скорость на границе Ферми vF = 1.57 ∙ 108 см/с и для фотона с энергией = 1 эВ получим, что vF/w = 10 Å. Конечно, предполагается, что энергия фотона  чтобы ограничиваться областью энергий электрона вблизи границы Ферми
  • УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА В ДИЭЛЕКТРИКЕ В этом разделе мы выведем уравнения Максвелла для макроскопических электрического и магнитного полей в диэлектрической среде, стартуя с уравнений Максвелла в вакууме для микроскопических полей и набора большого числа молекул (или атомов), а также каких-то заданных внешних зарядов и внешних токов. Методика вывода основана на усреднении путем размазывания любого микроскопического заряда (электрона или атомного ядра в молекуле или атоме) по объему, радиус которого, с одной стороны, велик по сравнению с расстоянием между соседними молекулами, так что в усредняемый объем попадает большое число молекул, а с другой стороны, мал по сравнению с макроскопической неоднородностью рассматриваемой системы (например, с размером диэлектрика). 
  • Электроемкость. Конденсаторы Если двум изолированным друг от друга проводникам сообщить заряды q1 и q2, то между ними возникает некоторая разность потенциалов Δφ, зависящая от величин зарядов и геометрии проводников. Разность потенциалов Δφ между двумя точками в электрическом поле часто называют напряжением и обозначают буквой U. Наибольший практический интерес представляет случай, когда заряды проводников одинаковы по модулю и противоположны по знаку: q1 = – q2 = q. В этом случае можно ввести понятие электрической емкости.
  • КВАЗИСТАЦИОНАРНОЕ  ПОЛЕ В ПРОВОДНИКАХ До сих пор мы рассматривали постоянные электрические и магнитные поля, причем их можно было изучать раздельно. Теперь перейдем к описанию переменных электромагнитных полей, где электрические и магнитные поля зацепляются друг за друга в уравнениях Максвелла. Мы начнем с низкочастотных электромагнитных волн, распространяющихся в проводниках, для которых система уравнений Максвелла существенно упрощается по сравнению с общим случаем.
  • Токи Фуко  Переменное магнитное поле, проникая внутрь проводника, согласно уравнениям Максвелла создает в нем переменное вихревое электрическое поле. Это электрическое  поле создает вихревые токи электронов (так называемые токи Фуко), что в свою очередь приводит к выделению джоулева тепла внутри проводника. Вычислим среднюю по времени тепловую энергию, выделяющуюся в единичном объеме проводника в единицу времени (т.е. выделяющуюся мощность), в условия применимости теории нормального скин-эффекта, рассмотренного в предыдущем разделе. Конечно, при вычислении мы должны оперировать с вещественными величинами полей, так как хотим получить квадратичную по ним величину
  • Пpоводники в электpостатическом поле Что произойдет, если проводник - тело, способное проводить электрический ток, - поместить в электростатическое поле? Так как в проводнике присутствуют "свободные заряды" (напpимеp, в металлах ими являются валентные электроны атомов), то в нем появится кpатковpеменный электрический ток: на свободные заряды проводника будут действовать электpические силы, котоpые пpиведут их в движение. Однако в пpиpоде действует закон теpмодинамической необpатимости, согласно котоpому в замкнутой системе любой макpоскопический пpоцесс, любое видимое движение pано или поздно пpекpатится и система должна пpийти в состояние теpмодинамического pавновесия.
  • Дрейф протонов солнечного ветра в экваториальной плоскости Земли Помимо дрейфа протонов солнечного ветра вдоль магнитных силовых линий Земли (меридианов), они дрейфуют также и в поперечном направлении вдоль широт. Чтобы не перепутать оба движения, обратимся к случаю, когда протоны не имеют составляющей скорости вдоль меридиана.
  • Работа в электрическом поле. Потенциал При перемещении пробного заряда q в электрическом поле электрические силы совершают работу.
  • Электрическое поле По современным представлениям, электрические заряды не действуют друг на друга непосредственно. Каждое заряженное тело создает в окружающем пространстве электрическое поле. Это поле оказывает силовое действие на другие заряженные тела. Главное свойство электрического поля – действие на электрические заряды с некоторой силой. Таким образом, взаимодействие заряженных тел осуществляется не непосредственным их воздействием друг на друга, а через электрические поля, окружающие заряженные тела.
  • Магнитная экранировка Тонкие пластинки с большой магнитной проницаемостью сильно экранируют внешнее постоянное магнитное поле, не пропуская его. Решим типичную задачу об экранировке магнитным полем, заодно рассмотрев на данном примере метод магнитного потенциала.

Электростатика

Термодинамика

Молекулярная физика

Математическая физика

  • Примеры решения волнового уравнения
  • Решение двухмерного уравнения Пуассона методом конечных разностей
  • Примеры решения уравнения теплопроводности
  • Итерационные методы используются, как правило, для решения систем линейных алгебраических уравнений больших размерностей. В частности, при решении многих задач математической физики дискретизация дифференциальных уравнений в частных производных приводит к СЛАУ, содержащим десятки и сотни тысяч уравнений и более
  • ИТЕРАЦИИ ЯКОБИ И ГАУССА-ЗЕЙДЕЛЯ. КРИТЕРИЙ СХОДИМОСТИ
  • СИСТЕМЫ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ В ЧАСТНЫХ ПРОИЗВОДНЫХ Некоторые задачи математической физики описываются системами дифференциальных уравнений в частных производных. Так, например, процессы переноса и накопления зарядов в полупроводниковых приборах при определенных условиях описываются так называемой фундаментальной системой уравнений (ФСУ) в диффузионно-дрейфовом приближении, в которую входят уравнения непрерывности для электронов и дырок (1.65), (1.66), уравнения плотностей электронной и дырочной составляющих электрического тока и уравнение Пуассона (1.46).
  • Базисы переменных
  • ГРАНИЧНЫЕ И НАЧАЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ Из курса высшей математики известно, что дифференциальные уравнения, как правило, имеют бесконечное множество решений. Это связано с появлением в процессе интегрирования констант, при любых значениях которых решение удовлетворяет исходному уравнению
  • МЕТОДЫ ДИСКРЕТИЗАЦИИ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ В ЧАСТНЫХ ПРОИЗВОДНЫХ МЕТОД КОНЕЧНЫХ РАЗНОСТЕЙ К сожалению, аналитическое решение уравнений математической физики возможно лишь для весьма ограниченного круга задач. В большинстве случаев решение дифференциальных уравнений в частных производных возможно только с использованием численных итерационных методов
  • СЕТОЧНЫЕ ФУНКЦИИ, КОНЕЧНЫЕ РАЗНОСТИ И ШАБЛОНЫ
  • МЕТОД КОНЕЧНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ Суть метода конечных элементов сводится к тому, что множество точек введенной координатной сетки разбивается определенным образом на подмножества, называемые конечными элементами, в пределах каждого из которых искомые функции представляются некоторыми аппроксмациями с неизвесными параметрами. Таким образом, в рамках данного метода исходная система дифференциальных уравнений относительно неизвестных функций записывается в результате дискретизации в виде системы алгебраических уравнений относительно неизвестных коэффициентов используемых аппроксимаций.
  • МЕТОД ИНТЕГРАЛЬНЫХ ТОЖДЕСТВ Дискретизация дифференциальных уравнений в частных производных на триангулярных координатных сетках может быть проведена с использованием метода интегральных тождеств [2]. Суть данного метода состоит в следующем. Для дискретизации уравнений математической физики прежде всего в соответствии с условиями задачи строится множество точек координатной сетки, проводится триангуляция Делоне и разбиение Дирихле. Дальнейшие шаги рассмотрим на примере задачи о распределении электростатического поля в области Q объемом V, ограниченной замкнутой поверхностью W с площадью S, непроводящей среды при наличии электрических зарядов, описываемой уравнениями (46) – (48).
  • МЕТОДЫ РЕШЕНИЯ СИСТЕМ НЕЛИНЕЙНЫХ АЛГЕБРАИЧЕСКИХ УРАВНЕНИЙ ИТЕРАЦИЯ НЕПОДВИЖНОЙ ТОЧКИ В данном разделе обобщим итерационные методы Якоби и Гаусса – Зейделя, рассмотренные ранее, на случай систем нелинейных алгебраических уравнений, а также рассмотрим метод Ньютона – Рафсона и условия сходимости методов
  • МЕТОДЫ РЕШЕНИЯ СИСТЕМ АЛГЕБРАИЧЕСКИХ УРАВНЕНИЙ Целью дискретизации уравнений математической физики является преобразование дифференциальных уравнений в частных производных в систему алгебраических уравнений (линейных или нелинейных), позволяющую найти решение задачи в узлах прямоугольной (метод конечных разностей) или триангулярной (метод конечных элементов) координатной сетки.
  •  Разложение в ряды Фурье Эффективным методом решения электростатических задач для проводников является разложение в ряды Фурье, соответствующее геометрии данного проводника.
  • МЕТОДЫ РЕШЕНИЯ СИСТЕМ НЕЛИНЕЙНЫХ АЛГЕБРАИЧЕСКИХ УРАВНЕНИЙ. МЕТОД НЬЮТОНА-РАФСОНА
  • ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ В СИСТЕМЕ MATLAB
  • Резонансы Шумана Рассмотрим низкочастотные собственные электромагнитные колебания в атмосфере, создаваемые грозовыми разрядами. Атмосферу Земли можно рассматривать как сферический резонатор; наружная оболочка этого резонатора есть нижняя граница ионосферы (удельная проводимость составляет 1/с, с последующим увеличением до 1/с в верхних слоях), а внутренняя оболочка образована поверхностью мирового океана (1/с). Толщина такого резонатора км мала по сравнению с радиусом Земли км, что существенно упрощает процедуру решения.
  • Отражение радиоволн от Е-слоя ионосферы Экспериментальная электронная концентрация  в нижнем слое ионосферы E (90–140 км) линейно растет с высотой  Исследуем отражение радиоволн от этого слоя.
  • ДИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИ В этой главе мы рассмотрим излучение электромагнитных волн зарядами, движущимися с ускорением. Будем предполагать движение зарядов нерелятивистским. Тогда мы увидим, что излучение определяется переменным дипольным электрическим моментом, а потому и называется дипольным. Колебания заряда могут быть вызваны внешним переменным электрическим полем. В этом случае говорят о рассеянии электромагнитного излучения на зарядах.
  • Волновое уравнение Многие физические процессы связаны с возникновением колебаний в некоторой среде. Например, колебания струны, колебания мембраны, распространение звуковых колебаний и др. Они описываются волновым уравнением, относящимся к уравнениям гиперболического типа.

Цифровая фотография